当然のことではあるが，さらに温度を上げるとついには分子の配向もばらばらになり等方性液体となる．
つまり液晶状態は，典型的な結晶と液体の中間に存在する中間状態とみなせる．
液晶性化合物を加熱した場合の熱分析の様子を示したのが図8-7である．
図の縦軸はエンタルピーの温度変化すなわち熱容量とみなせる．
それぞれの相転移温度で，熱異常のピークが観測される．
液晶には様々な分子配列が知られているが，棒状分子からなる液晶の代表的なものを示したのが図8-8である．
分子の配向だけがほぼ揃ったネマティック液晶（a），分子が層状構造に配列したスメクティック液晶（c），光学活性の分子がらせん配列をとるコレステリック液晶（d）などがある．
図8-9はOHMBBAと略称されている棒状分子からなる化合物の熱容量曲線である．
結晶が314.3 Kで位置融解しネマティック液晶になり，さらに加熱すると333.7 Kの澄明点で配向融解し等方性液体に相転移する．
このネマティック液晶を急冷すると結晶化することなくネマティック状態が凍結され，204 K以下で熱力学的には非平衡状態であるガラス性液晶状態が実現される．
0 Kでの残余エントロピーは12.7 JK-1mol-1とかなり大きな値となる．
他方，分子の形が球形に近い場合には図8-7に示したように，結晶状態で分子の配向無秩序化に基づく相転移が起こり，大きなエントロピーを獲得することがある．
したがって，このような結晶の融解エントロピーは極めて小さく，希ガス固体の融解エントロピーくらいになる．
球形に近い分子の代表例として図8-10に示したのがサッカーボール状のフラーレンC60である．
この結晶の熱容量（図8-11参照）は262.1 Kに大きな相転移を示し，相転移温度の高温側では分子の配向が極度に乱れた状態にある．
転移エントロピーは45.4 JK-1mol-1であり，単純にボルツマンの原理を当てはめると，配向の数は約240となり，自由回転に近いものになっている．
この結晶を冷却すると，約85 Kのあたりに熱容量に小さな階段状の異常が観測される．
これは分子が結晶格子の中で正しい向きに落ちつこうとするのに時間がかかり，平衡到達を待たずに測定したために起こるガラス転移現象の結果である．
表8-1に示したように，相転移には多種多様のものがあるが，ごく代表的なものしか紹介できなかった．
相転移は分子の形，分子間相互作用，分子運動の三つの微妙な協奏効果で起こるので，物質の本性を明らかにするには相転移現象を研究するのが手っ取り早いことが多い．
相転移は興味深い課題として，現在でも研究が盛んに行われている．